接《弄懂锂电池浆料必须了解的理论知识（一）》，继续介绍。
3.流变学
流变学自16世纪开始萌芽，直到1928年美国物理化学家宾汉(E. C. Bingham)及巴勒斯坦学者雷纳(Refiner)命名流变学(rheology)开始将流变学变成一门独立学科。
经典力学中，将流动与变形划分为两个不同范畴的概念，流动为液态属性，变形则为固态属性。但是经典力学的定义并不适合实际的材料使用，许多制品在变形中会产生黏性损耗，流动时具有弹性记忆效应，这类材料同时具备固体变形和液体流动的特性，在不同的外界环境下，表现出不同程度的流变性质。
对于简单流体或简单弹性体，流变性质表现主要为三种形式虎克弹性、宾汉塑性、牛顿黏性。拉伸流动与剪切流动均属于简单流动，然而流体流动的方式并不仅限简单流动。稳定的剪切流动类似于流体处于两块平行板间的流动，若在平行板间施加作用力，流体即产生流动速度梯度，流体内任一y坐标流体流动的速度υy正比于其坐标y:
(7)
则剪切引起的剪切速率γ为
(8)
由于υ=u/t，其中u为位移，则速度梯度可写为
(9)
要保持流体作上述剪切流动，须施加应力克服各层流体流动时的摩擦阻力，不同的流体阻力并不相等。若将剪切应力对剪切速率作图，可将流体的流变行为略分为四种类型牛顿流体、假塑性流体、膨胀性流体及宾汉流体。描述中等剪切速率下的黏性流体方程最简单的流体模型为
(10)
K为流体常数因子，K愈大时流动阻力愈高；n为流体指数。对于大多数流体而言，剪切速率γ在并不是太广泛的范围时可视为常数。因此,
当n=1时，流体为牛顿流体；
当n<1时，流体为假塑性流体；
当n>1时，流体为膨胀性流体。
但是实际的流动曲线n 值并不一定为定值，流体曲线可能具有混合性的流体性质，但在局部剪切速率范围中，n值可为一恒定值。
流体的流变行为
3.1 牛顿流体(Newtonian Flow)
1687年牛顿首先提出流体阻力正比于两部份流体相对流动的速度。简单的描述牛顿流体，流体黏度随温度的上升而下降，并且黏度不会随剪切速率的改变产生变化，应力与应变速率之间符合简单的线性关系，意指剪切应力将与剪切速率成正比，即
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(11)式为牛顿流体的定义式。水、酒精、油类等低分子液体均属牛顿流体。牛顿流体的流动一般具有以下特点。
1.变形的时间依赖性
线性黏性流动中，当达到稳定态时，剪切速率不变。若以变形观点而言，则
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即流体的变形随时间不断发生，具有时间依赖性。
2.流体变形的不可回复性
变形不可回复性为黏性流体的特质，黏性流体的变形是永久变形。外力移除后，变形保持与施力状况下相等，由于粒子或分子链间己产生相对滑移，所以此种变形并无法回复。
3.能量损失
外力对于流体所做的功会转变为热能而散失，此特性与弹性变形完全相反。
4.正比性
线性黏性流动中应力与应变速率成正比，黏度与应变速率无关。
